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第一章 常用半导体器件
半导体器件是组成半导体电路的核心元件，学习半导体电路，必须首先了解半导体器件的工作原理，掌握它的工作特性和参数。半导体的各类有很多，本章只讨论半导体二极管和三极管。
1.1 晶体二极管
1.1.1 半导体
自然界中的物质按照其导电能力的不同，除了可以分为我们较为熟悉的导体和绝缘体之外，还有一类物质，它的导电能力介于导体和绝缘体之间，我们把它叫做半导体，如硅、锗等。半导体的导电能力还随着温度、光照条件和掺入杂质的不同而发生很大的变化。
半导体是制作半导体器件最主要的材料。
1. P型半导体和N型半导体
在半导体里面有两种携带电荷的粒子。一种粒子带正电荷，称之为“空穴”；另一种粒子带负电荷，称之为“自由电子”，它们统称为“载流子”。
在纯净的半导体中掺入微量元素，如五价元素磷，就可以形成电子型半导体，也称N型半导体；掺入三价元素硼就可以形成空穴型半导体，也称P型半导体。
N型半导体主要靠电子导电，多数载流子是自由电子，空穴是少数载流子。P型半导体主要靠空穴导电，多数载流子是空穴，自由电子是少数载流子。
2. PN结
将P型半导体和N型半导体经过特殊的工艺加工紧密结合在一起，在两者的交界处便形成了一个特殊的接触面，称为PN结。
实验证明，PN结具有单向导电的特性，即PN结加正向电压（电源的正极接P区，负极接N区）时导通，加反向电压（电源的正极接N区，负极接P区）时截止。
1.1.2 晶体二极管
1. 二极管的结构和符号
将PN结用塑料、玻璃或金属外壳封装后，从P区、N区分别引出电极就制成了二极管。根据二极管管芯结构的不同可分为点接触型、面接触型和平面型几种，其结构和符号如图1-1所示。
 2. 二极管的伏安特性
加在二极管两端的电压和流过二极管的电流之间的关系就称为二极管的伏安特性。描述其关系的曲线称为伏安特性曲线，如图1-2所示。
 由二极管的伏安特性曲线可以看出，当加在二极管两端的电压UD由零开始增大时，在正向电压较小的范围内，正向电流很小，如图中ＯＡ段，我们把此范围叫做死区，相应的电压叫死区电压。其中，硅二极管的死区电压为0.5Ｖ左右，锗二极管的死区电压为0.2V左右。当UD大于大于死区电压后，正向电流迅速增加，二极管呈导通状态，如图中ＡＢ段，我们把此范围叫做正向导通区。在正向导通区的管子两端的压降变化不大，硅管为0.7V左右，锗管约为0.3V左右。当给二极管加反向电压时，在很大的范围内反向电流很小且不随反向电压的变化而变化，二极管呈截止状态，如略ＯＣ段，此范围叫做反向截止区。继续加大反向电压，当大到一定数值时，反向电流迅速增大，管子进入反向击穿状态，如图中ＣＤ段，此区域叫做反向击穿区，此数值作为拔身击穿电压。因为二极管在较大的反向电流作用下是很容易损坏的，所以一般普通的二极管应避免工作在反向击穿区。
大于死区电压之后才会导通，加反向电压时管子处于截止状态，我们把这一特性称为二极管的单向导电性。
3. 二极管的主要参数
１）最大整流电流表IFM
最大整流电流指的是二极管长时间工作时允许流过的最大直流电流。使用是如果超过此值可能会管子因过热而烧毁。
２） 最高反向工作电压ＵＲＭ
最高反向工作电压指的是二极管正常工作时所能承受的最高反向电压值。使用时如果超过此值可能会使二极管因击穿而损坏。
1.2 稳压二极管
稳压二极管是一种用特殊工艺制造的硅半导体二极管，是用来稳压的二极管。在使用时其接法正好和普通二极管相反，即管子处于反向偏置，工作在反向击穿状态，利用反向击穿特性来稳定直流电压。它的符号如图1-3所示。
1.2.1 稳压二极管的伏安特性
如图1-4所示是稳压二极管的伏安特性曲线，由图中可以看出，它通常工作在反向特性的ＡＢ段。虽然管子工作在反向击穿区，但这并不意味着管子一定会损坏，只要限制流过稳压管的反向电流不要过大就不会使管子因过热而烧毁，因此稳压管一般在工作时都有限流电阻和它配合使用。从图中还可以看出，它的正向导通特性曲线和反向击穿特性均比普通二极管的要陡峭。稳压管工作时，流过它的反向电流在IZMIN～IZMAX范围内变化，在这个范围内，稳压管工作安全且它两端反向电压基本不变，因此具有“恒压”特性。稳压管也正是利用这一点来实现稳压作用的。
 1.2.2 稳压管的主要参数
1. 稳定电压ＵＺ
稳定电压是指稳压管在正常工作状态下管子两端的电压。要注意的是在实际使用中，即使是同型号的稳压管，其稳定电压也是有一定差异的。
2.稳定电流ＩＺ
稳定电流是指稳压管在稳定电压下的工作电流。
3. 耗散功率PZM
耗散功率是指稳定电压和最大稳定电流和乘积，在使用中若超过此值，稳压管将被烧毁。
此外，还有温度系数等参数，温度系数反映稳压管稳定电压受温度变化影响的程度。
1.3 晶体三极管
晶体三极管广泛应用于电子电路中，是放大电路中的基本器件。
1.3.1 三极管的结构和符号
构成三极管的是两个PN结，结构和符号如图1-5所示，它可以分成NPN型和PNP型两种。两个PN结把半导体基片分为三个区域，即集电区、基区和发射区，三个区各引出三个电极分别叫做集电极、基极和发射极，用字母分别表示为c、 b、 e,两个PN结也分别叫做停电结和发射结。三极管在电路中的接法也有三种，分别是共停电极、共基极和共发射极。
 1.3.2 三极管的分类
三极管的各类很多，它们的外形和封装形式也各不相同，常用的如图1-6所示。
 三极管按工作频率分，有低频管、高频管和超高频管；按功率分，有小功率管、中功率管和大功率管；按管芯所用半导体材料分，有硅管和锗管；按结构工艺分，主要有合金管和平面管；按用途分，有放大管和开关管。
1.3.3 三极管的特性曲线
在上一节中，我们提到二极管中的电压和电流的关系曲线可以用伏安特性来描述。三极管和二极管类似，只不过比二极管多了一个电极，所以描述它的电压和电流的关系曲线也相应比二极管多。通常描述三极管特性的曲线有两个：一个是输入特性曲线，另一个是输出特性曲线。
1. 输入特性曲线
三极管的输入特性曲线是指在ＵCE一定时，测得三极管基极与发射极之间的电压UBE和基极电流IB之间的关系曲线。测试电路如图1-7所示。
从图中不难看出，只要适当调节RP2，使UCE保持一个定值，再调节ＲＰ1，从零开始ＵＢＥ的值，就得到相应的IB值。连接每组相对应的数据，便可得到三极管的输入特性曲线。
每给定一个UCE的值便可以得到一条相应的特性曲线，如图1-8所示。
  从图中我们可以看出，三极管的输入特性曲线和二极管的伏安特性曲线十分相似，因为三极管的发射结本身就相当于一个二极管，而UBE和IB也成非线性关系，同样也存在着死区。其中，硅管的死区电压为0.5V，锗管的为0.2V。三极管正常导通时，硅管的UBE约为0.7V，锗管的约为0.3V。
2. 输出特性曲线
三极管的输出特性曲线是指在IB一定时，集电极与发射极的电压UCE与集电极电流IC之间的关系曲线，其测试电路同样如图1-7所示。
 每给定一个IB值，就会得到一条IC－UCE曲线，这样就得到了许多条曲线构成的曲线族，如图1-9所示。
从图中可以看出，每一条输出曲线都分为上升、弯曲和平坦三个部分。整个曲线族可以分为三个区域。
１）截止区
截止区是指IB＝０以下的区域。在该区UBE很小并处在死区电压以内。所以发射结反向偏置，集电结也反向偏置。无论UCE怎样变化，IC都很小，只有发射区的少数载流子穿过基区到达集电区形成的穿透电流ICEO，如图中所示。穿透电流会随温度的升高而迅速增大，会导致三极管工作不稳定。所以在使用时应选择穿透电流小的三极管。通常硅管的穿透电流小一些，只有几微安；而锗管的稍大一些，有几十到几百微安。
２）放大区
放大区是指输出特性曲线中间间距接近相等且互相平行的区域。在该区UCE足够大，发射结正向偏置，集电结反向偏置。此区域内，IC与IB成正比例增长，也就是说IB有一个微小的变化，就会使IC按比例发生很大的变化，即三极管的电流广大作用。图1-9中，因为不同的IB对应着不同曲线，在垂直于横轴方向作一直线，从该直线上可以找出IC的变化量△IC和与之对应的IB的变化量△IB，即可得到该管的电流广大倍数β，β=△IC／△IB。曲线越平坦，间距越均匀，管子性能越好。曲线间距越大则表示β值越大。
经过实验得到的数据证明，三极管内的电流分配关系为IE＝IB+IC。
３）饱和区
饱和区是指输出特性曲线的上升部分与纵轴之间的区域。在该区域内，UCE很小，且小于UBE，所以发射结和集电结均处于反向偏置。另外在此区域内，IB增大时，IC不会明显增加，这就是所谓的“饱和”现象。Ic不再受IB的控制，三极管失去电流放大作用。饱和区内的UCE很小，称为饱和压降UCES。
3. 三极管的主要参数
１）共射极电流放大倍数β
β是在三极管正常放大状态下分析和设计电路的重要参数。在选用管子的时候，要注意β值应恰当，过大的管子工作稳定性差。一般β值为几十到几百。
２）集电极最大允许电流ICM
该电流是三极管保证安全工作的参数。电流超过此值时，不一定会损坏管子，但是电流放大倍数会降低，通常使β下降到正常值的2/3时的集电极电流称集电极最大允许电流。
３）集电极最大允许功耗PCM
三极管在正常工作时本身有一定的功率损耗，主要集中在其集电结上，若集电结功率损耗过大超过PCM时，将使管子性能变差或烧毁。通常管子在使用时要加散热装置。
第二章 整流与滤波电路
在电子系统中，往往要用到非常稳定的直流电源，那就需要我们把交变的电流变换成单向脉动的电流，这个过程我们称之为整流，能完成这种功能的电路就称为整流电路或整流器。
2.1 单相半波整流电路
在上一章的内容里，我们学到二极管具有单向导电性。当给二极管加正向电压时，二极管导通；当加反向电压时，二极管截止。如此来看，我们可以把二极管当成一个开关来用。因二极管导通以后的正向电阻很小，所以在下面介绍的整流电路中，分析二极管时，都往往忽略它的正向电阻，而把二极管当作理想二极管来分析。
2.1.1 电路结构
如图2-1（ａ）所示为单相半波整流电路。电源变压器T的初级线圈接到220V的交流电源上，交流电压u2为变压器次级电压有效值，D为整流二极管，RL为直流负载电阻。
  2.1.2 工作原理
因变压器的初级线圈接的交流电压U1，所以在变压器T的次级就会产生感应电压U2。
当U2下半周时，二极管因承受正向电压而导通，电流流经RL便在RL上产生正半周电压U0，如图2-1（ｂ）所示。当U2负半周时，二极管因承受反向电压而截止，于是负载RL上无电流流过，如图2-1（ｂ）所示。可见，负载RL上得到的不是正负半周交替的电流而是自上而下的单向电流，从而实现了整流。从U0的波形可见，此电路仅仅利用了电源电压U2的半个波，故称为半波整流。
2.1.3 电路中的电压和电流
实验证明，在一个周期内，半波整流输出电压的平均值等于变压器次级电压有效值U2的0.45倍，即
U0＝0.45U2
流过负载的电流 I0＝U0/RL＝0.45U2/RL
那么流过二极管的正向电流的平均值ID和流过负载RL上的电流相等，即
ID＝I0
二极管反向截止时所承受的最大反向电压等于变压器次级电压的幅值，即
 在选用二极管时，一定要注意二极管的最大整流电流应大于负载上流过的电流I0，最高反向工作电压应大于
，为保证管子的安全使用，在选择时必须留有充分的余量。 单向半波整流电路结构简单，但是电源利用率很低，所以一般仅适用于整流电流较小或对脉动要求不严格的直流设备中。
2.2 单相桥式整流电路
2.2.1 电路组成
图2-2所示为单相桥式整流电路，由四个二极管拼成的桥式电路以及变压器T和负载电阻R1组成。
2.2.2 工作原理
当输入电压U2为正半周时，整流二极管D1、D3因加正向电压而导通，D2、D4因承受反向电压而截止，此时电流i0经D1、DL和D3在RL上产生压降U0。
当输入电压U2为负半周时，整流二极管D1、D3因承受反向电压而截止，D2、D4因加正向电压而导通，电流i0经D2、RL和D4并在RL上产生压降U0。
由此可见，在交流信号U2的一个周期内，二极管D1、D3和D2、D4轮流导通半个周期，那么通过负载电阻的电流为两个半波电流，方向相同。电路中的电压、电流波形如图2-2（b)所示。因为电源的两个半波都被告利用，所以称为全波整流电路。
2.2.3 电路中的电压和电流
因为桥式整流为全波整流，显然全波整流输出的平均电压大小是半波整流的两倍，即
U0＝0.9U2
流过负载的平均电流 I0＝U0/RL＝0.9U2/RL
又因为电路中的每个二极管只在半个周期内才导通，所以在每个周期内流过每个二极管的平均电流只有负载电流的一半，即
ID＝（1/2）I0＝0.45U2/RL
每只二极管反向截止时所承受的最大反向电压等于变压器次级电压U2的幅值，即
同样在选择整流二极管时，还是要依据二极管的ID、UDRM这两个重要参数来选择。
在格式全波整流电路中，电源利用率高，且输出电压脉动小，因而得到了广泛的应用。
2.3 滤波电路
在整流输出的电压中，既有直流成分又有交流成分。变样的输出电压在大多数电子设备中是不能满足要求的，因此必须要将其中的交流成分去掉，这样就可以得到较平稳的直流分量，我们把这个过程叫做滤波。常用的滤波元件有电容和电感。
下面我们以单向半波整流电路为例，来分析电容器在整流电路中的滤波作用。
2.3.1 电路组成
如图2-3所示的冲波整流滤波电路中，在负载RL两端并联一个容量很大的电解电容器C。当输入电压U1为正半周时，整流二极管便导通，于是电压U2经过D对电容器C充电，充电电流为ic，同时有电流iD流入负载，电容器两端电压为UC。当电压U2到达峰值后开始又下降，下降到小于UC时，二极管因U2<UC而反偏截止，管子中的电流下降为零，于是，电容器便对负载放电，放电的过程一直延续到输入电压的下一个正半周，并且在U2>UC（二极管导通）时，U2又经过UD对C充电，电容器上的电压继续上升，因电容上存有剩余电压，故而充电时间明显比上一周期缩短。当U2再下降小于UC时，二极管又截止，电容又开始对负载放电。如此，电容的重放电反复进行，经若干周期后便进入稳定状态。如图2-3（b)所示。很明显可以看出，经过电容滤波以后的输出电压波形比没有电容滤波时平滑很多。
2.3.2 输出电压平均值的计算
电路中接入滤波电容以后，输出电压的平均值要根据整流电路的不同而不同，即
单向半波整流 U0＝0.45U2
单向格式整流 U0＝0.9U2
二极管承受的最大反向电压为
UDRM＝1.414U2
滤波电容的选择通常与负载电流有关，在选择时要注意它的耐压值应大于负载开路时的输出电压值。
第三章 基本放大电路
在一些电子设备中，如音响功率放大器、电视接收机还有一些精密仪器都需要将微弱的电信号加以放大才能得到我们所需要的信号。我们把能完成这种放大功能的电路称为放大电路（又称放大器）。
3.1 放大器概述
变压器作为电子设备中应用最广泛的电子电路，可以分为很多种类。例如，根据信号的强弱来分的电压放大器和功率放大器；根据被放大信号的频率不同来分的直流放大器、低频放大器和高频放大器等。本章我们主要讨论的是低频小信号放大器。
图3-1是放大器的方框图。它表示各种小信号放大器都可以用带有输入端和输出端的方框来表示。我们把需要放大的信号加到放大器的输入端，然后经放大器放大后再从输出端输出。通常，只要保证输出信号的功率大于输入信号的功率和输出信号的波形与输入信号的波形相同这两个条件具备，就可以说该信号已经被很好地放大。
那么对于一个放大器来讲，如何来描述和鉴别它的性能的优劣呢？在这里我们对放大器列出了以下几点要求。
3.1.1 要有足够大的放大倍数
放大倍数是衡量放大电路放大能力的主要参数，其值为输出信号与输入信号之比。根据电信号的不同，放大倍数可分为两叉电压放大倍数AV、电流放大倍数AI和功率放大倍数AP。其中：
在本章里我们主要讨论的是电压放大倍数AV，对于不同的放大器，要求的放大倍数也是不同的。
在工程上常采用另一种形式来表示放大倍数的大小，即增益，它的单位是分贝（ｄＢ），是放大倍数的对数形式。
三种放大倍数与其对应的增益的关系如下：
电压增益 GV＝20lgAV （dB)
电流增益 Gi=20lgAI （dB)
功率增益 GP＝10lgAp （dB)
3.1.2 要有一定宽度的通频带
因为放大器往往放大的信号并不是单一频率的，而是在一定的频率范围内变化的。放大信号时，无论其频率高或低，都应该得到同样的放大，所以就要求放大器应具有一定宽度的通频带。那什么是通频带呢？放大器在放大不同频率的信号时，其放大倍数也是不同的。在一定的频率范围内，放大器的放大倍数高而且稳定，此频率范围称中频区。而处在中频区以外的区域时，放大倍数都会大幅度下降。如图3-2所示。
当信号频率升高使电压放大倍数下降到中频频率电压放大倍数的0.707倍时，所对应的频率称为上限截止频率∫H；当信号频率降低使电压放大倍数下降到0.707倍时的频率称为下限截止频率∫L。∫L与∫H之间的频率范围就是通频带，用BW表示，即BW=∫H-∫L。
3.1.3 非线性失真要小
放大器在放大电信号时，输出信号的波形与输入信号的波形出现了一定的差异，即波形出现畸变，这种现象就是非线性失真，它主要是由放大器中晶体管的非线性造成的。所以，在设计放大电路时，应该合理设计电路和选择元件，尽量使非线性失真减到最小。
3.1.4 要有合适的输入输出电阻
通常我们把需要放大的信号称为信号源，那么对于信号源所呈现的等效负载电阻，我们就可以用输入电阻ｎ表示。也可以理解为，输入电阻就是从放大器的输入端看进去的等效电阻，如图3-3所示。
可见，放大器的输入电阻ri=ui/ii,它的大小反映了放大器对信号源的影响程度。此值越大，放大器要求信号源提供的信号电流就越小，于是信号源的负担就越轻。所以说通常放大器在应用时，总量希望输入电阻大一些。
同理，放大器的输出电阻则是从放大器的输出端看进去的交流等效电阻（不包括负载电阻RL），如图3-3中所示。输出电阻r0越小，表示放大器带负载的能力超强，并且负载变化时，对放大器影响也小。所以通常希望输出电阻越小越好。
3.2 基本放大电路的组成及工作原理
3.2.1 放大电路的组成
由NPN型三极管组成的基本放大电路如图3-4（a）所示。信号从基极、发射极输入，经放大后由集电极和发射极输出。由于发射极既作为信号的输入端又作为输出端，所以称这种放大电路形式为共发射极放大器。下面我们分别介绍组成放大器的各元件的作用。
1.晶体三极管T
晶体三极管起电流放大作用，是放大器的核心器件。
为使三极管工作在放大状态，必须使其发射结正偏，集电结反偏。
2. 直流电源UCC
UCC为集电极直流电源。因为三极管为NPN型，所以UCC必须是正电源，负责给三极管提供合适的偏置电压。
3. 基极偏置电阻Rｂ
通过改变Rｂ的阻值可以得到不同的基极偏置电流。一般取值为几十千欧到几百千欧。
4. 集电极偏置电阻RC
放大器通过集电极偏置电阻RC把三极管的电流放大作用转换成电压放大作用，即三极管集一射极之间的变化电压就是放大器的输出信号电压。
5. 耦合电容C1、C2
C1和C2分别是输入和输出信号的耦合电容。它们能够隔断信号源与输入端之间、三极管集电极与负载之间的直流信号通路，同时又能保证交流信号的顺利通过。
3.2.2 放大电路的工作过程
放大器工作过程可以分为两大部分。放大器在没有外加输入信号时（Ui=0），电路中仅仅有直流电源提供的直流电压和直流电流，电路的这种状态称为静态。而当放大器有输入信号（Ui≠0）时，电路中的电压和电流都将跟随输入信号作相应的变化，此时我们把这种电路状态称为动态。下面我们先来分析放大器的静态情况。
1.静态
１）直流通路
刚才已经提到，在没有外加输入信号时，放大电路中的电压和电流均为直流量，为了便于更好的分析和计算这些直流参数，可以画出它的直流通路。直流通路即为放大器的直流等效电路，是放大器输入回路和输出回路直流电流的流经途径。在画直流通路时，只需将电路中的电容视为开路，其他不变即可，如图3-4（ｂ）所示。
2）静态工作点
直流通路中的这些电压和电流参数值就叫静态工作点。通常电路中描述静态工作点的量用UBEO、IBQ、ICQ和UCEQ表示。在三极管输入输出曲线中，常用Q点来表示，因此在各参数下都添加符号Q。那么根据图3-4（b)所示的直流通路，我们不难得出该放大器的静态工作点为
UBEQ的值基本恒定不变（硅管约0.7V，锗管约0.3V）。
一个放大器的静态工作点设置的合适与否，是放大器能否正常工作的重要条件。
2. 放大过程
如图3-5所示的电路中，当放大器的输入端加上交流输入信号Ui时，在放大器的输出端便可以得到图中所示与Ui波形正好反相并被放大的输出信号波形。那这个波形是怎样产生的呢？下面我们先来分析当放大器输入交流信号之后，电路中的电压和电流是怎样跟随输入信号变化的。
当输入信号Uｉ从电路的AO处输入时，经过耦合电容C1加到放大器的基极和发射极之间。因耦合电容对交流信号相当于短路，所以三极管的UBE便成了交流电压Uｉ和直流电压UBEQ叠加而成，即UBE＝Ui+UBEQ，波形如图3-6（a）所示。根据三极管的输入曲线可知基极电流将跟随UBE发生变化，其变化的波形如图3-6（b)所示，也是由直流与交流两部分叠加而成，即iB=IBQ+ib,ib是ui产生的基极交流电流。又因三极管的放大作用，三极管的集电极的电流ic=ICQ+ic也将随之变化，如图3-6（c)所示，并在集电极电阻RC上产生压降icRc，结果使放大器的集电极输出电压UCE=UCC-icRc=UCC-ICQRC-icRc=UCEQ-icRc=UCEQ+UC。由此可见，它也是由直流电压UCEQ和交流电压UC=-icRc叠加而成，如图3-6（d)所示。然后再通过耦合电容C2的隔直通交作用，隔除了直流，便可获得交流电压u0的输出。只要电路参数选择合适，保证三极管工作在放大区，u0的变化幅度将比ui的变化幅度大很多倍。可以说明该放大器对ui进行了放大。
图3-6 放大电路中三极管的积极电压、电流波形
由图3-6可以看出，电路中的各电压和电流都是由直流量和交流量叠加而成的。另外，当ui增大时，uCE=UCC-icRc将减小，所以输出电压u0与输入电压ui是反相的，因此又称这种共发射极放大器为反相器。
3.3 放大器的动态分析方法
通过前面的知识我们已经知道，放大电路共有两种工作状态，一种是静态，另一种是动态。在进行静态分析时通过画它的直流通路、计算静态工作点便可以了解到放大器是否能正常工作，也就是说，通过观察静态工作点设置的合适与否就可以判断一个放大器工作性能的稳定性如何。而要全面了解一个放大器的工作状态，还应该对它的一些主要性能指标进行必要的分析，比如放大器的电压放大倍数、输入输出电阻等参数。通常我们采用等效电路分析法来了解放大器的具体动态情况。
3.3.1 交流通路
我们在分析放大器的动态情况时可以暂不考虑放大器的直流参数，只研究它的交流情况。所以要先画出放大器的交流通路。在画交流通路时，将电容视为短路，将直流电源（内阻很小）也视为短路，其余不变即可。如图3-7（a)所示，即为放大器的交流通路。
图3-7（ｂ）为放大器的交流等效电路。所谓等效实际是将三极管用其微变等效电路代替，其他元件不变。图中将三极管的基极和发射极之间等效成一个电阻rbe,而集电极和发射极之间等效成一个恒流源。这样，原本具有非线性元件的放大电路就转化成线性电路，我们便可以采用线性的计算方法来分析放大倍数等技术指标了。需要注意的是，只有晶体管工作在放大状态、低频小信号时这种方法才适用。
3.3.2 放大器的电压增益、输入和输出电阻
1. 晶体管的输入电阻rbe
从图3-7（ｂ）等效电路中可以看出，要用等效电路分析放大器的话，首先要知道三极管等效电路中的rbe和β值。β值一般可以通过测量或查手册求得，而晶体管的输入电阻rbe在工程上一般采用下面的经验公式来估算：
一般rbe的取值在几百欧至几千欧之间。
2. 放大器的电压放大倍数AV
由图3-7（ｂ）所知，在输入端有ui=ib(Rb//rbe),因为Rb>>rbe，所以Rb可以忽略不计，便有
ui=ibrbe
输出端有uo＝ic(Rc//RL)=icrL′，因ic=βib,所以u0=IcRL′=βibRL′,又由于uo与ui是反相的，所以在公式的前面要加上负号，即
uo=-icRL′=-βibRL′
最后可得到放大器的电压放大倍数AV
3. 放大器的输入电阻ri
我们知道放大器的输入电阻ri就是从放大器的输入端看进去的交流等效电阻。从放大器的等效电路中可以提出来 ri=Rb//rbe
而当rb>>rbe时 ri≈rbe
需要注意的是，放大器的输入电阻和晶体管的输入电阻在意义上是不同的。
4. 放大器的输出电阻ro
放大器的输出电阻就是从放大器的输出端看进去的交流等效电阻（不包括负载电阻RL），同样从图3-7（ｂ）的等效电路中可看出ro≈Rc(三极管的动态电阻很大，可忽略不计）。
例1 如图3-8所示的基本放大电路，已知三极管的β＝50，其他参数如图所示。谋求（１）放大器的静态工作点；（２）rbe; (3)Av;(4)ri和ro。
解：
3.4 稳定工作点的放大电路
前面我们分析的基本放大电路中，通过改变基极偏置电阻Rｂ的大小，IB就随着变化，而当Rｂ和UCC一经确定之后，IB便是固定的，所以这种电路形式又称为固定偏置电路。一个性能良好的放大器，应该有一个合适的静态工作点并且能够在外界因素（如电源电压、温度等）变化时，静态工作点仍能保持稳定。而固定偏置电路恰恰是稳定性差，电路的外部因素改变后，静态工作点也会随之变化，从而便影响放大器的质量。因此在一些要求较高的场合通常采用一种能够自行稳定工作点的电路，即分压式偏置电路。
3.4.1 温度对静态工作点的影响
当温度变化时β要发生变化。温度每升高一度，β要增加１％左右。从下例中我们来分析一下当β发生变化时，造成静态工作点怎样的变化？
例2 如图3-9所示的共射极基本放大电路，已知Rｂ＝280kΩ,Rc=2kΩ,RL=1.5kΩ,Ucc=12v,IBEQ=0.7v,当β由75增加到150时，试说明静态工作点的变化。
解：（１）β＝75时
上述计算说明，当β由75增加到150时，静态工作点Q已进入饱和区，放大电路失去了正常的放大作用。
3.4.2 分压偏置电路
1. 电路组成
图3-10为分压式偏置电路。图中，Rb1是上偏置电阻，Rb2是下偏置电阻，组成分压电路；Re是发射极电阻，起到稳定工作点的作用；Ce是发射极旁路电容，对交流信号可看作短路。
适当选取Rb1和Rb2的阻值，使I1》IB，此时的基极电压UBQ为
该式表明，UBQ的大小与三极管的参数无关，仅仅由UCC和Rb1、Rb2的分压来决定。
2. 工作原理
刚才我们从例子中已经看到晶体管的β在外界温度变化时会发生变化，这样将导致工作点偏移。除了β外，晶体管的其他参数如ICED、UBEQ等都会发生变化。比如，当温度上升时，实验证明，三极管的穿透电流ICEO会大幅度增加，于是造成ICQ增大。而分压式偏置电路利用自身的特点能使ICQ的变化受到抑制，从而使静态工作点自行稳定。
由图3-10可知，因UBEQ＝UBQ-UEQ，UEQ＝IEQRｅ，当温度升高时，三极管的ICQ将增大，使IEQ在Rｅ上产生的压降UEQ也增大。又因为UBQ是一个固定值，所以UBEQ便减小，导致IBQ也减小，这样最终限制了ICQ的增大，起到了工作点的自动调节作用。
经过以上分析，可反分压式电路稳定工作点的过程表示如下：
同样，当晶体管的β发生变化时，依据β增大时ICQ也将增大，其稳定过程和以上相同。
在电路中，旁路电容Cc的作用是提供交流信号通道，减小信号的损耗。
3. 电路的分析计算
下面我们以例题来分析分压式偏置放大电路的静态和动态参数。
例3. 如图3-11所示电路中，UCC＝12V，晶体管为硅管，β＝50，试求：（１）静态工作点；（２）电压放大倍数。
解
（１）计算静态工作点
3.5 放大电路的三种接法
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