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散度，旋度及梯度
?,?,?
xyz
，正应力，量纲，[L^(2)T^(-3)]，或，{[L^(3)T^(-1)][L^(1)T^(-2)]}/[L^(2)T^(0)]；
?,?,?
xyyzzx
，表达切应变，量纲，[L^(0)T^(0)]；
?,?,?
yzzxxy
，量纲，[L^(2)T^(-3)]，或，{[L^(3)T^(-1)][L^(1)T^(-2)]}/[L^(2)T^(0)]；
G
，剪切模量，量纲，[L^(3)T^(-3)]。
?
np
，弹性材料（宏观）内禀（固有）长度，量纲，[L^(1)T^(0)]；
?
p
，普朗克长度，量纲，[L^(1)T^(0)]。
第三类方程
弹性物体运动状态方程，可表达为，
2
??
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????
xy?u
xxz
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x
n
2
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，及，；
2
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n
2
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，及，；
2
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zxz
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z
n
2
?x?y?z
?t
，及，；
其中，
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xyz
，正应力，量纲，[L^(2)T^(-3)]；
f,f,f
xyz
，体力分量，
量纲，[L^(1)T^(-3)]，或，{[L^(3)T^(-1)][L^(1)T^(-2)]}/[L^(3)T^(0)]；
?
p
，普朗克长度，量纲，[L^(1)T^(0)]；
?,?,?
yzzxxy
，切应力，量纲，[L^(2)T^(-3)]；
?
V
n
，材料的内禀一维空间速度，量纲，[L^(1)T^(-1)]；
?
，材料质量密度，量纲，[L^(0)T^(-1)]；
u,?,?
，表达位移分量，量纲，[L^(1)T^(0)]。
这意味着，在一定边界条件下，根据弹性力学的方程揭示物体是运动状态或静止状态。 |
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