对于一些无定形高聚物(Amorphous Polymers),其力学响应会随着温度的变化而变化: 1 在玻璃态转变温度以下,材料的力学响应与弹性体类似; 2 在玻璃态转变温度以上,材料的力学响应与超弹性体(比如橡胶)类似; 3 如果温度更高,材料则会表现出类似粘性流体的性质。 当这种无定形高聚物的温度达到玻璃态转变温度以上时,材料所表现出的类似弹性体和粘性流体的联合特性,称为材料的粘弹性。 粘弹性材料有两个重要的影响材料响应的属性:时间和温度。粘弹性材料的响应是时间相关的。通常,可以把粘弹性材料的应变拆分成弹性部分和非弹性部分,弹性应变的应变是可恢复的,而且是在卸载之后立刻恢复;但是,非弹性的粘性应变是不可恢复的,在整个时间历程中都会存在。既然粘弹性材料的响应是时间相关的,那么加载速率对结构响应也同样会有影响。应变率降低,体积模量和剪切模量也会跟着下降,此时,粘性响应是其材料性能的边界;反之,应变率提高,体积模量和剪切模量也会跟着上升,此时,弹性响应将是其材料性能的边界(如下图所示),所以,材料响应其实是随着应变率的变化而变化,但是,不会超出其纯弹性和纯粘性的范围。此外,有些材料的响应也(有可能)是温度相关的,温度会带来材料的松弛效应。 图1 粘弹性材料的响应区间 粘弹性材料的本构关系通过应力应变历程来描述,可以将其表述成类似下式的遗传积分(HereditaryIntegral)的形式: 应力被拆分为偏斜项和体积项。剪切模量G(t)和体积模量K(t)是松弛函数,通过Prony级数来表征。而温度的影响可以通过两种方式来考虑,定义不同温度下的Prony级数来描述G(t)和K(t),或者通过时温等效的方式(Thermorheologically Simple: TRS)来进行描述。 如果将粘弹性材料看成是弹簧与阻尼的组合,那么会有以下几种形式: 图2 几种粘弹性材料的物理理论模型 前文有提到,仿真中通过Prony级数来描述松弛效应,它是一种广义的Maxwell模型。之所以说它是一种广义的Maxwell模型,是因为用户可以定义多项级数,而项数即为阻尼的个数,所以,仿真中的Maxwell模型其实是有多个串联的弹簧阻尼系统并联而成的,如下图所示。 图3 Prony级数所表征的广义Maxwell物理理论模型 如前文所述,粘弹性材料的剪切模量G(t)和体积模量K(t)表示成以时间为变量的Prony级数。 其中,τi(上标为G或K)为每个Prony级数项的松弛时间,G∞和K∞分别表示时间趋向无穷时的一个无限时间跨度下的模量趋近值,即表示当时间持续足够长时,模量将恒定在一个值而不再变化。 为了更加方便地将松弛效应下的模量描述在Prony级数中,我们引入了相对模量地概念,其定义如下式所示: 这样,Gt和Kt可以写成如下式的形式: 这样,作为输入的αi和τi带入到级数表达式中,即可以表征各模量。其中,G0和K0分别表示的是瞬时的剪切模量和体积模量,即无松弛效应这部分响应的贡献;而G∞和K∞分别表示的是考虑松弛效应的剪切模量和体积模量的一个极限值(时间无穷大)。 例子1:如下图所示,如果G∞为G0的50%,Prony级数仅有一项,为α1=0.5和τ1=20。 图4 例1模量松弛曲线 例子2:如下图所示,如果G∞为G0的20%,Prony级数有两项,分别为α1=0.5和τ1=20,以及α2=0.3和τ2=70。 图5 例2模量松弛曲线 理论上,所有的α系数相加之后应小于等于1,如果等于1,则表示模量在时间趋于无穷时为零。此外,在仿真中,还可以定义不同温度下的不同的αi和τi值,即可以考虑不同温度对于松弛效应的影响。 59 材料粘弹性(二):时温等效假设与迁移函数
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