第29卷专辑I武汉理工大学学报V01.29suppl.I
2007年5月
一
JOURNAL0FWIrIIANUNIVERSITYoFTECHNOIfIGYMay.2007
Cr掺杂微晶玻璃光谱特性
鲍仁强1,。徐时清1,2,赵士龙1,王玮1,章珏1,郑。飞1
(1.中国计量学院材料科学与工程学院,杭州310018;2.浙江大学材料与化工学院,杭州310027)
摘要:研究了Cr掺杂si02一MgDGe2Q.A1203.K20微晶玻璃的吸收光谱及荧光光谱,计算了未微晶化玻璃和微晶玻
璃的晶体场参数。未微晶化玻璃和微晶玻璃的晶场强度Dq值分别为1554tin。和1745enl一。。在600nl''n激发下。在
未微晶化玻璃和微晶玻璃中都发现了65卜860m宽带荧光发射,分析认为主要是由于Cr3+的(2E和4T2)一4A2跃迁;
在808nmLD激发下,在未微晶化玻璃和微晶玻璃中都发现了90卜1450am宽带荧光发射(峰值位于1040nm),
FWHM大于250nlTl,分析认为主要是由于Cr4+的3T2—3A2跃迁。在600am和808nmLD激发下,其微晶玻璃发光强
度均远远高于未微晶化玻璃的。
关键词:Cr掺杂;透明微晶玻璃;发光强度
中图分类号:TQ171文献标志码:A文章编号:1671—4431(2007)专辑I一0001.04
SpectroscopicCharacteristicsofCrDopedGlassCeramics
BAORen—qian91,XUShi—qin91一,ZHAOShi.10n91,WANGWeil,ZHANGJuel,ZHENGFeil
(1.CollegeofMaterialsScienceandEngineering,ChinaJiliangUniversity,Hangzhou310018,China;
2.CollegeofMaterialsScienceandChemicalEngineering,ZheliiangUniversity,Hangzhou310027,China)
Abstract:TheabsorptionspectraandfluorescencespectraofCrdopedSi02一MpGe203一A1203一K20glassceramicswere
studied.Thecrystalfieldparametersofas-madeglassandglassceramicswerealsocaleuhted.ThevalueofDqofa:s-madeglass
andglassceramicsare1554tin一1and1745QITI一1respectively.Thebroadbandemissionlumineseeneeofas-madeglassand
glassceramics,that’sfrom650nl-llto860nlnthatexcitedat600nnl,couldbeattributedtOthetransitionsof(2Eand4T2)÷
4A2ofCr3+.Andthebroadbandemissionluminescenceofas-made翊assandglassceramics,that’sFWHMofmorethan250
niYlfrom900---1450nlTl.withmaximaat1040nnlthatexcitedat808m’SLD。couldbeattributedtOthetransitionsof3T2
·3A2ofCf4+.Asaresult,theluminescenceintensitysofglassceramicsarestrongerthanas-madeglass’Sthatexcitedat600
nrnand808nlTl’SLD.
Keywords:口+一doped;gransparentglassceramics;theluminescenceintensity
可调谐激光在生物、化学、环境监督、激光雷达、激光医疗和光通信等领域中有着广泛的应用,倍受激光
材料和激光技术研究的关注。相比20世纪60年代中期发明的染料激光器,固体可调谐激光器具有结构紧
凑、调谐范围宽、调谐方便、输出功率大、重复率高等优点,已成为当今激光高新技术领域发展的热点之一。
以Cr为基础的固体激光器如Cr3+:业03(红宝石)、Cr3十:BeAl204(紫翠宝石)及Cr4+:YAGHl等,在可
见与近红外波段能够可调谐地输出不同波长的激光,已广泛地应用于各领域。由于透明性、高的物化稳定性
和抗激光辐照性,作为Cr的激光增益介质,透明的无机晶体与玻璃介质具有其它材料无与伦比的优势。掺
收稿日期:2007—03.20.
基金项目:浙江省自然科学基金青年人才培养项目(R406007),中国博士后科学基金(2005038020)和浙江省博士后择优资助
项目(2006一bsh-02)./
作者简介:鲍仁强(1983一),男,硕士.E-mail:bongerry@163.COal
万方数据万方数据
2武汉理工大学学报2007年5月
杂在晶体格位中的Cr离子具有很高的发光效率[2]2。但是晶体生长的工艺技术极其复杂,而且过渡离子由于
其自身的分凝特性,很难获得掺杂浓度均匀的大尺寸材料。玻璃态材料由于光学质量高、材料均匀性好,而
且易于大量制作掺杂稀土与过渡离子的玻璃材料,但是掺杂于玻璃间隙中的Cr离子的发光效率较低旧J。由
于微晶玻璃在一定程度上结合了玻璃与晶体的特点,把Cr离子掺杂在玻璃中,通过组分设计和热处理条件
控制可使掺杂的Cr离子在微晶玻璃制备过程中优先沉积于微晶中,提供类似晶体的局域环境,降低Cr离子
的能量无辐射弛豫几率,从而提高Cr离子的量子效率和发光效率,这样就能把玻璃材料的容易制备性和晶
体的高发光效率性有机地结合在一起[4石J。制备了一种新型的Cr掺杂微晶玻璃,并研究了其光谱特性。
1实验
该实验所采用的基质玻璃组分按质量百分比配比为437Si02—20MgO-16Ge203.14A1203.12K20-1TiO-
0.1Cr203(简称MGAS)。其中酏03以~(0H)3引入,K20以K2033引入,样品制备所需原料均为分析纯。
称取混合料40g,充分混合,搅拌均匀,放人石英坩埚中,在1600℃的高温电炉中加热2h,将融熔液倒人预
热的铁模中,成型后自然降温至室温,再经特定的热处理制度制备成透明的微晶玻璃。用于光学测量的玻璃
和微晶玻璃均两面研磨、抛光,加工成10ITllTIX10m瑚X3IrllTl厚的样品。
差热分析测试采用德国Netzsch公司的DTA404PC差热分析仪,温度范围为室温至1000℃,升温速度
为10℃/min。室温吸收光谱测试采用日本岛津(Shimadzu)UV-365型紫外分光光度计;荧光光谱采用法国
J—Y公司的TIAX550型荧光光谱仪测试,用内置的Xe灯和外接的808nmLD作为激发源。荧光寿命应用
808LD激发源,寿命大小可直接由示波器读出。所有测试均在室温下进行。
2结果与讨论
Cr在玻璃中以多种价态的形式存在,这与玻璃的组成及熔化条件
有关,其价态主要有Cr3+、Cr4+、C,+和Cr6+。其中Cr3十离子具有很
高的八面体择位能,因此Cr3+离子将优先选择八面体配位。’在配位场筻
作用下,cr3+的d电子能级发生分裂,t限tNTanabeSugano[71的计算目
结果,Cr3+在八面体晶体场中的能级如图1所示。在八面体晶场作用
万方数据万方数据
第29卷专辑I鲍仁强,等:cr掺杂微晶玻璃光谱特性3
Temperature/℃
400500600700800
Wavelength/nm
图2cr掺杂MGAS玻璃的差热分析图图3cr掺杂MGAS玻璃(虚线)和800℃×8h(实线)
’微晶玻璃的吸收光谱图
许的,吸收宽而强;在图3的各吸收谱中均未发现自旋禁戒跃迁的4A2—2E和4A2—2T1跃迁。
Tanabe和Sugano给出了E(4T2)能级与晶场强度D。的关系式【7J
E[4T2]一E[4A2]=IODq(1)
根据热处理前后的4T2吸收峰波长640am和570rim.,可以分别计算出Cr3+掺杂MGAS玻璃的Dal=
1554cm-1和微晶玻璃的D茈=1745cm-。。热处理前后场强D。的增大,说明了在热处理过程中Cr3+掺杂
MGAS玻璃有效得形成了微晶相。
分析认为,热处理前后其吸收峰的蓝移现象是与Cr3+在热处理处理前后的格位、玻璃体系的组分与微
结构密切相关。Cr3+离子在热处理前的基质玻璃中处于玻璃网络结构的间隙中,而进行热处理后,玻璃中
的组分和微结构发生了一定的变化,组分离子发生移动,成核并形成微晶相,在此过程中,掺杂离子Cd+离
子随之发生移动并进入微晶相的晶格中。
2.3荧光光谱,
图4为600ni''n激发Cr掺杂MGAS玻璃与微晶玻璃在600--900nlTl的宽带荧光光谱。未微晶化玻璃
的荧光光谱严重不均匀加宽,而不象其它掺Cr3+玻璃如磷酸盐玻璃等(荧光光谱中的峰值位于850nlTI附
近[9]9),其荧光光谱是一很宽的发光带,范围从650--860nm,可分辨的峰值为710nm锐线发射。而玻璃热
处理晶化后其发光强度大大增强,其微晶玻璃的荧光光谱表现出明显的710nm锐线发射和到860nm.的宽
带发射,且在660nlTI处有一发射肩。分析认为,微晶化后的660nlTl发射肩为处于非畸变八面体格位的
Cr3+的锐线发射(2E_+4A2),而微晶化前后的710nln锐线发射为处于畸变八面体格位的Cr3+的锐线发射
(2p4A2)。由于玻璃和微晶玻璃中的Cf3+离子处于多重格位,所以不同于晶体中的锐线发射,微晶玻璃中
Cr3+的锐线发射不均匀加宽。微晶化前后的710nm与860nm之间的宽带发射应为4T2—4A2跃迁引起的。
毒
{
名
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Wavelengtldnm.Wavelength/nm
图4600nm激发Cr3荡杂MGAS玻璃(虚线)与微晶图5808nm激发cr“掺杂MGAS玻璃(虚线)与微晶
玻璃侠线)在600---900nm的宽带荧光光谱玻璃(实线)在900—l450nm的宽带荧光光谱
图5为808nmLD激发的Cr掺杂MGAS玻璃与微晶玻璃在900—1450nlTl的宽带荧光光谱。在808
nmLD激发下,未热处理Cr掺杂MGAS玻璃的荧光光谱中有很弱的宽带荧光发射;而热处理后微晶玻璃的
发光强度大大提高,发现900—1450rim.区域峰值位于1040nln的宽带荧光发射,荧光半高宽大于250nln。
分析认为,由于MGAS玻璃与微晶玻璃中存在少量Cr4+,且与C,+:M92Si04的发射光谱类似【10|。因此,
900—1400nln的近红外宽带荧光发射应是Cr掺杂MGAS微晶玻璃中Cr4+进入微晶相后由3T2—3A2跃迁
所引起的。
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4武汉理工大学学报2007年5月
3结语
通过研究Cr掺杂MGAS玻璃与微晶玻璃的光谱性能发现:玻璃热处理前后吸收峰发生了明显的蓝移
现象,4T2吸收峰由640nln迁移至570rim;其玻璃和微晶玻璃的场强分别为1554urn-1和1745cm~。在
600nlTI激发下,玻璃和微晶玻璃的荧光光谱为锐线发光和宽带发光并存,发光范围为650一860rim;其中,
710n!Tl锐线发射为处于畸变八面体格位的Cr3+的锐线发射(2E一4A2),宽带发射应为4T2—4A2跃迁引起,
而微晶化后的660/21"//发射肩应为处于非畸变八面体格位的Cr3+的锐线发射(2E一4A2)。在808nmLD激
发的微晶玻璃中,发现峰值位于1040nm(荧光半高宽大于250nm)的90卜1450nlTl宽带荧光光谱,是
Cra+进入微晶相后3T2—3A2跃迁所引起的。在600nlTI和808nmLD激发下,其微晶玻璃发光强度均远远高
于未微晶化玻璃的。研究表明,此Cr掺杂MGAS微晶玻璃作为一类新型的发光材料,有望用作可调谐激光
器的增益介质材料。
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万方数据万方数据
Cr掺杂微晶玻璃光谱特性
作者:鲍仁强,徐时清,赵士龙,王玮,章珏,郑飞,BAORen-qiang,XUShi-qing,
ZHAOShi-long,WANGWei,ZHANGJue,ZHENGFei
作者单位:鲍仁强,赵士龙,王玮,章珏,郑飞,BAORen-qiang,ZHAOShi-long,WANGWei,ZHANG
Jue,ZHENGFei(中国计量学院材料科学与工程学院,杭州,310018),徐时清,XUShi-
qing(中国计量学院材料科学与工程学院,杭州,310018;浙江大学材料与化工学院,杭州
,310027)
刊名:武汉理工大学学报
英文刊名:JOURNALOFWUHANUNIVERSITYOFTECHNOLOGY
年,卷(期):2007,29(z1)
参考文献(10条)
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8.AndrewsLJ;MccollumBC;LempickeALuminescentSolarCollectorsBasedonFluorescentGlasses[外文
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10.施莱弗HL;格里曼G;曾成;王国雄配体场理论基本原理1982
本文链接:http://d.g.wanfangdata.com.cn/Periodical_whgydxxb2007z1001.aspx
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