tU0uC0I0ti0令?=RC,称?为一阶电路的时间常数电压、电流是随时间按同一指数规律衰减的函数；连续
函数跃变衰减快慢与RC有关;下页上页表明返回时间常数?的大小反映了电路过渡过程时间的长短?=RC?
大→过渡过程时间长?小→过渡过程时间短电压初值一定：R大（C一定）i=u/R放电电流小放电时
间长U0tuc0?小?大C大（R一定）W=Cu2/2储能大物理含义下页上页返回
a.?:电容电压衰减到原来电压36.8%所需的时间。工程上认为,经过3?－5?,过渡过程结束。U00.368
U00.135U00.05U00.007U0t0?
2?3?5?U0U0e-1U0e-2
U0e-3U0e-5下页上页注意返回?＝t2－t1t1时刻曲线的斜率等于U0
tuc0?t1t2次切距的长度下页上页返回b.时间常数?的几何意义：能量关系电容不断释放能量被
电阻吸收,直到全部消耗完毕.设uC(0+)=U0电容放出能量：电阻吸收（消耗）能量
：下页上页uCR+－C返回2.RL电路的零输入响应特征方程Lp+R=0特征根代入初始值A
=iL(0+)=I0t>0下页上页iLS(t=0)USL+–uLRR1+-iL+–
uLR返回tI0iL0连续函数跃变电压、电流是随时间按同一指数规律衰减的函数；下页上页表明-RI0
uLt0iL+–uLR返回响应衰减快慢与L/R有关;下页上页令称
为一阶RL电路时间常数?=L/R时间常数?的大小反映了电路过渡过程时间的长短L大W=LiL2/2起始能量
大R小P=Ri2放电过程消耗能量小放电慢，?大?大→过渡过程时间长?小→过渡过程时间短物理含义电流
初值iL(0)一定：返回能量关系电感不断释放能量被电阻吸收,直到全部消耗完毕。设iL(0+)=I0电感
放出能量：电阻吸收（消耗）能量：下页上页iL+–uLR返回一阶电路的零输入响
应是由储能元件的初值引起的响应,都是由初始值衰减为零的指数衰减函数。iL(0+)=iL(0－)uC(0+)=uC(
0－)RC电路RL电路下页上页小结返回衰减快慢取决于时间常数?同一电路中所有响应具有相同的时间常数。?
=RC?=L/RR为与动态元件相连的一端口电路的等效电阻。RC电路RL电路iL(0+)=iL(0－)=
U/R=185.2AuV(0+)=－926kVV损坏例2解iLK(t=0)+–uVL=0.389H
R=0.189?VRV5k?35V①②iL(∞)=0A③④例3解uc(0+)=uc(0－)
=6V+–2i6?2?+–ui6?2?6?3?+–9V0.25FS12i+–u
c+–2i6?2?i+–2i+–6V动态元件初始能量为零，由t>0电路中外加激励作用所产生的响应。方
程：7.3一阶电路的零状态响应解答形式为：1.RC电路的零状态响应零状态响应非齐次方程特解齐次方程
通解下页上页iS(t=0)US+–uRC+–uCRuC(0－)=0+–非齐次线性常微分方程
返回与输入激励的变化规律有关，为电路的稳态解变化规律由电路参数和结构决定的通解通解（自由分量，暂态分量）特解（强制分
量）的特解下页上页返回全解全解uC(0+)=A+US=0A=－US由初始条件uC(0+)=0
定积分常数A下页上页从以上式子可以得出：返回-USuC‘“uCUSti0tuC0电压、电流
是随时间按同一指数规律变化的函数；电容电压由两部分构成：连续函数跃变稳态分量（强制分量）暂态分量（自由分量）下页上
页表明+返回响应变化的快慢，由时间常数?＝RC决定；?大，充电慢，?小充电就快。能量关系电容储存能量：电源提供
能量：电阻消耗能量：电源提供的能量一半消耗在电阻上，一半转换成电场能量储存在电容中。下页上页RC+-US返
回2.RL电路的零状态响应已知iL(0－)=0，电路方程为：tiL0下页上页iLS(t=0)US+
–uRL+–uLR+—返回uLUSt07.4一阶电路的全响应电路的初始状态不为零，同时又有外加激
励源作用时电路中产生的响应。以RC电路为例，电路微分方程：1.全响应全响应下页上页iS(t=0)US+–
uRC+–uCRuC(t)=uC''+uC"特解uC''=US通解?=RC返
回非齐次方程特解齐次方程通解uC(0－)=U0uC(0+)=A+US=U0?A=U0-US由初始值定A下
页上页强制分量(稳态分量)自由分量(暂态分量)返回特解uC''=US通解?=RCuC(t
)=uC''+uC"2.全响应的两种分解方式uC"-USU0暂态解uC''US稳态解U0uc全解
tuc0全响应=强制分量(稳态解)+自由分量(暂态解)着眼于电路的两种工作状态物理概念清晰下页上页返回
全响应=零状态响应+零输入响应着眼于因果关系便于叠加计算下页上页零输入响应零状态响应S(t=0)US
C+–RuC(0－)=U0+S(t=0)USC+–RuC(0－)=U0S(t=0)USC+–
RuC(0－)=0返回零状态响应零输入响应tuc0US零状态响应全响应零输入响应U0下页上
页返回3.三要素法分析一阶电路一阶电路的数学模型是一阶线性微分方程：令t=0+其解答一般形式为：下页上
页特解返回重点动态电路的方程及其初始条件7.1一阶电路的零输入响应7.2一阶电路的零状态响应7.3
一阶电路的全响应7.4一阶电路的阶跃响应7.7本章重点第7章一阶电路和二阶电路的时域分析7.8一阶电路的冲激响
应一阶电路的零输入响应、零状态响应和全响应的概念及求解；重点1.动态电路方程的建立及初始条件的确定；3.应用三要素法求解
一阶电路。含有动态元件电容和电感的电路称动态电路。1.动态电路§7.1动态电路的方程及其初始条件当动态电路
状态发生改变时（换路）需要经历一个变化过程才能达到新的稳定状态。这个变化过程称为电路的过渡过程。特点例0ti过渡期为零
电阻电路下页上页+-usR1R2（t=0）i返回i=0,uC=Usi=
0,uC=0k接通电源后很长时间，电容充电完毕，电路达到新的稳定状态：k未动作前，电路处于稳定状态：电容电路
下页上页k+–uCUsRCi(t=0)+-(t→?)+–uCUsRCi+
-前一个稳定状态过渡状态新的稳定状态t1USuct0?i有一过渡期返回uL=0,i=Us
/Ri=0,uL=0k接通电源后很长时间，电路达到新的稳定状态，电感视为短路：k未动作前，电路处于稳定状
态：电感电路下页上页k+–uLUsRi(t=0)+-L(t→?)+–uLUs
Ri+-前一个稳定状态过渡状态新的稳定状态t1US/Rit0?uL有一过渡期返回下页上页
(t→?)+–uLUsRi+-k未动作前，电路处于稳定状态：uL=0,i=Us/Rk断开瞬间
i=0,uL=?工程实际中在切断电容或电感电路时会出现过电压和过电流现象。注意k(t→?)+–
uLUsRi+-返回过渡过程产生的原因电路内部含有储能元件L、C，电路在换路时能量发生变化，而能量的
储存和释放都需要一定的时间来完成。电路结构、状态发生变化换路支路接入或断开电路参数变化下页上页返回应用KVL
和电容的VCR得：若以电流为变量：2.动态电路的方程下页上页(t>0)+–uCUsRCi+-
例RC电路返回应用KVL和电感的VCR得：若以电感电压为变量：下页上页(t>0)+–uLUsR
i+-RL电路返回有源电阻电路一个动态元件一阶电路下页上页结论含有一个动态元
件电容或电感的线性电路，其电路方程为一阶线性常微分方程，称一阶电路。返回二阶电路下页上页(t>0)+–u
LUsRi+-CuC＋－RLC电路应用KVL和元件的VCR得：含有二个动态元件的线性电路，其电
路方程为二阶线性常微分方程，称二阶电路。返回一阶电路一阶电路中只有一个动态元件,描述电路的方程是一阶线性微分方程。描述动
态电路的电路方程为微分方程；动态电路方程的阶数通常等于电路中动态元件的个数。二阶电路二阶电路中有二个动态元件,描述电路的方程
是二阶线性微分方程。下页上页结论返回高阶电路电路中有多个动态元件，描述电路的方程是高阶微分方程。下页上页
返回复频域分析法时域分析法求解微分方程经典法状态变量法数值法卷积积分拉普拉斯变换法状态变量法付氏变换
本章采用工程中高阶微分方程应用计算机辅助分析求解。下页上页返回动态电路的分析方法根据KVL、KCL和VCR建立
微分方程；稳态分析和动态分析的区别稳态动态换路发生很长时间后状态微分方程的特解恒定或周期性激励换路发生后的整个过程
微分方程的通解任意激励下页上页返回t=0＋与t=0－的概念认为换路在t=0时刻进行0－换路
前一瞬间0＋换路后一瞬间3.电路的初始条件初始条件为t=0＋时u，i及其各阶导数的值。下页上页
注意0f(t)0－0＋t返回重点图示为电容放电电路，电容原先带有电压Uo,求开关闭合后电容电压随时间的变化。例
解特征根方程：通解：代入初始条件得：在动态电路分析中，初始条件是得到确定解答的必需条件。下页上页明确
R－+CiuC(t=0)返回t=0+时刻iucC+-电容的初始条件0下页上页当i(
?)为有限值时返回q(0+)=q(0－)uC(0+)=uC(0－)换路瞬间，若电容电流保持为有限
值，则电容电压（电荷）换路前后保持不变。q=CuC电荷守恒下页上页结论返回电感的初始条件t=0+时
刻0下页上页当u为有限值时iLuL+-返回?L(0＋)=?L(0－)iL(0＋)=iL(0－
)磁链守恒换路瞬间，若电感电压保持为有限值，则电感电流（磁链）换路前后保持不变。下页上页结论返回?L
(0+)=?L(0－)iL(0+)=iL(0－)qc(0+)=qc(0－)uC(0+)=uC(0－)
换路定律电容电流和电感电压为有限值是换路定律成立的条件。换路瞬间，若电感电压保持为有限值，则电感电流（磁链）换路前后
保持不变。换路瞬间，若电容电流保持为有限值，则电容电压（电荷）换路前后保持不变。换路定律反映了能量不能跃变。下页
上页注意返回重点③uc(0+)、iL(0+)是动态电路的独立初始条件。uC(0+)=uC(0－)=8Vu
C(0－)=8ViC(0－)=0iC(0+)例1电容开路下页上页+-10ViiC+uC
-S10k40k+-10V+uC-10k40k电容用电压源替代返回电路初始值的确定(2)由换路定
律(1)由0－电路求uC(0－)(3)由0+等效电路求iC(0+)求iC(0+)+8V-0+等效电路
+-10ViiC10k注意iL(0+)=iL(0－)=2A例2t=0时闭合开关k,求uL(0+
)先求应用换路定律:电感用电流源替代解电感短路下页上页iL+uL-L10VS1?4?+-
iL10V1?4?+-由0+等效电路求uL(0+)2A+uL-10V1?4?+-注意返回求
初始值的步骤:1.由换路前电路（稳定状态）求uC(0－)和iL(0－)；2.由换路定律得uC(0+)和iL(0+)。3.画0+等效电路。4.由0+电路求所需各变量的0+值。b.电容（电感）用电压源（电流源）替代。a.换路后的电路（取0+时刻值，方向与原假定的电容电压、电感电流方向相同）。下页上页小结返回7.2一阶电路的零输入响应换路后外加激励为零，仅由动态元件初始储能产生的电压和电流。1.RC电路的零输入响应已知uC(0－)=U0uR=Ri零输入响应下页上页iS(t=0)+–uRC+–uCR返回特征根特征方程RCp+1=0则下页上页代入初始值uC(0+)=uC(0－)=U0A=U0iS(t=0)+–uRC+–uCR返回下页上页或返回iS(t=0)+–uRC+–uCR |
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