| 流体在管路的进口、出口、弯头、阀门、扩大、缩小等局部位置流过时，其流速大小和方向都发生了变化且流体受到干扰或冲击，使涡流现象加剧而消耗能量。由实验测知，流体即使在直管中为滞流流动，但流过管件或阀门时也容易变为湍流。在湍流情况下，为克服局部阻力所引起的能量损失有两种计算方法。 |
| 一、阻力系数法 |
| 克服局部阻力所引起的能量损失，也可以表示成动能u2/2的一个函数，即： |
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 （1-59）
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| 或 |
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 （1-59a）
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| 式中ζ称为局部阻力系数，一般由实验测定。因局部阻力的形式很多，为明确起见，常对ζ加注相应的下标。下面列举几种常用的局部阻力系数的求法。 |
| （一）突然扩大与突然缩小 |
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图1-27 突然扩大和突然缩小的局部阻力系数
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| 管路由于直径改变而突然扩大或缩小，所产生的能量损失按式1-59及1-59a计算。式中的流速u均以小管的流速为准，局部阻力系数可根据小管与大管的截面积之比从图1-27的曲线上查得。 |
| (二)进口与出口 |
| 流体自容器进入管内，可看作很大的截面A1突然进入很小的截面A2，即A2/A1≈0，根据图1-27的曲线(b)，查出局部阻力系数ζc=0.5，这种损失常称为进口损失，相应的系数ζc，又称为进口阻力系数。若管口圆滑或喇叭状，则局部阻力系数相应减小，约为0.25～0.05。 |
| 流体自管子进入容器或从管子直接排放到管外空间，可看作自很小的截面A1突然扩大到很大的截面A2，即A1/A2≈0，从图1-27中曲线(a)，查出局部阻力系数ζe=1，这种损失常称为出口损失，相应的阻力系数ζe又称为出口阻力系数。 |
| 流体从管于直接排放到管外空间时，管出口内侧截面上的压强可取为管外空间相同。应指出，若出口截面处在管出口的内侧，表示流体未离开管路，截面上仍具有动能，出口损失不应计入系统的总能量损失Σhf内，即ζe=0；若截面处在管子出口的外侧，表示流体已离开管路，截面上的动能为零，但出口损失应计入系统的总能量损失内，此时ζe=1。 |
| (三)管件与阀门 |
| 管路上的配件如弯头、三通、活接头等总称为管件。不同管件或阀门的局部阻力系数可从有关手册中查得。 |
| 二、当量长度法 |
| 流体流经管件，阀门等局部地区所引起的能量损失可仿照式1-41及1-4la而写成如下形式： |
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 （1-60）
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| 式中le称为管件或阀门的当量长度，其单位为m，麦示流体流过某一管件或阀门的局部阻力，相当于流过一段与其具有相同直径，长度为le之直管阻力。实际上是为了便于管路计算，把局部阻力折算成一定长度宜管的阻力。 |
| 管件或阀门的当量长度数值都是由实验确定的。在湍流情况下某些管件与阀门的当量长度可从图1-28的共线图查得。先于图左侧的垂直线上找出与所求管件或阀门相应的点，又在图右侧的标尺上定出与管内径相当的一点，两点联一直线与图中间的标尺相交，交点在标尺上的读数就是所求的当量长度。 |
| 有时用管道直径的倍数来表示局部阻力的当量长度，如对直径为9.5到63.5mm的90度弯头，le/d的值约为30，由此对一定直径的弯头，即可求出其相应的当量长度。le/d值由实验测出，各管件的le/d值可以从化工手册查到 |
