| 共 129 篇文章 |
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Abraham, F. F. (1979) Phys.Phys. 13 231.Phys. 38 298.Chui, S. T. and J. D. Weeks (1976) Phys.Dasgupta, C., S. Ma and C. K. Hu (1979), Phys.Dashen, R., S. Ma and H. J. Bernstein (1969)Phys.Dashen, R. and S. Ma (1971) Phys.Dundon, J. M. and J. M. Goodkind (1974)Phys.Phys. 8 1538.Phys. 19 25.Grimes, C. C. and G. A. Adams... 阅36 转0 评0 公众公开 22-01-28 09:58 |
统计力学（125）：29.4 连续对称和柔软波 29.5 凝结的缺陷 （简体字版）29.4 连续对称和柔软波。例如把坐标方向改了，矢量模型的能量不变，把坐标平移，原子间作用能不变，把液面整个上移、下移， 能量亦不变。无一处“完美”，谈什么“缺陷” 呢?以 上 的电荷模型，是假定缺陷很少 ， 是一个大致完美的 平 缓函数，只有少数地方挖了洞。大致... 阅15 转0 评0 公众公开 22-01-25 08:18 |
统计力学（124）：29.1 平面矢量模型 29.2 晶体的密度起伏 29.3 量子矢量模型...第二十九章 连续对称模型。本章讨论 三 个 例子， 平面矢量模型(即 模型)，晶体模型以及量子矢量模型。实验的分析一如第十一章的第 4 节，由于晶体的周期性排列， 在某 些特别的 值下，即 等于所讲“反商矢量” [反商矢量 代表周期性结构。在低温时，磁子人口密... 阅5 转0 评0 公众公开 22-01-24 10:01 |
我们先用一简单的表面张力模型来看气、液分界的起伏，再用易形模型及“电荷气体” 模型来分析晶体表面。28.2 易形模型分界面。以下的分析是把模型 (7) 转换成一个电荷气体模型(见第十九章第 5 节)，再用 这电 荷模型来分析 。这个模型，正好是第十九章第 5 节讲的二度空间电荷气体模型，只是电荷可以是任何整数，且“温度” 是和 成反比，和“... 阅8 转0 评0 公众公开 22-01-23 08:46 |
统计力学（122）：27.4 易形格子气体 27.5 凡得瓦公式 27.6 凝结现象的共同性质...27.4 易形格子气体。有了这模型和磁铁模型的关系，我们可以把上几节的结果翻译成格子气体的性质。现在我们把这气体用一理想气体模型取代，再调正模型中的参数使熵为极大，同时把总能量限制在定值。在磁铁模型中，异态是指不同的磁矩方向。在磁铁模型，磁矩消失... 阅16 转0 评0 公众公开 22-01-22 13:55 |
统计力学（121）：27.1 平均力 ?27.2 总磁矩 27.3 热位能和异态共存 （...第七篇 凝结。异态共存可以想成物体在某些环境下，凝结量可以有不同的值，如果物体的一部分的凝结量和其他的部分的量不同，则为异态共存。我们用平均力解法来分析铁磁性，异态共存等性质。曲线见图 1。27.2 总磁矩。注意 ， 即图 3 的曲线，不是一定总磁矩下的热位能。... 阅10 转0 评0 公众公开 22-01-21 10:59 |
统计力学（120）：26.5 轨迹的不稳性 26.6 一般独立性问题 26.7 应用方面的困难（...26.5 轨迹的不稳性。要从力学定律了解混合性或独立性，是很困难的事。26.6 一般独立性问题。不只是本书中的各例，无论多复杂的解， （ 例如三度空间易形模型的严密解）， 都必须把模型的独立性和相干特性分开，才能解成。(B) 复习第十二章，第 5 8节，中央极... 阅7 转0 评0 公众公开 22-01-20 13:13 |
统计力学（119）：26.3 混合性和独立性 26-4 机率和实验26.3 混合性和独立性。从上一章轨迹求熵的讨论可见，活动范围必须由轨迹来定义，来了解，而独立性是用轨迹定义熵的必要性质。讨论平衡，讨论熵的增加，总不免以机率分布的演化为对象，看看这机率如何从一起始的分布（或 “事前机率”)， 逐渐分散开来，布满整个活动范围。本作者认为，吉... 阅10 转1 评0 公众公开 22-01-19 10:34 |
统计力学（118）：26.1 基本假设 26.2 遍历性和系集（简体字版）第二十六章 基本假设的来源。26.2 遍历性和系集。波次曼写下这假设时，他的想法是: 轨迹会经过活动范围中的每一形象，即有“遍历性”， 因此无限长时间平均等于范围平均。这要求不苛刻，因为大值变量之值，在活动范围中几乎到处一 样，轨迹不必经过每一形象，即不必“遍历”。有... 阅51 转2 评0 公众公开 22-01-18 10:39 |
统计力学（117）：25.5 暂稳态的熵 25.6 热力学第三定律（简体字版）25.5 暂稳态的熵。25.6 热力学第三定律。它必须要一连串其他平衡态的轨迹，不只是观测下平衡态的轨迹，所以不合乎由观测下轨迹求熵的要求。由轨迹求出的熵是不会违反第三定律的，因为它直接度量轨迹在形象空间里的活动范围。所以，若有不可逆的情形发生，则在某些温度下，此... 阅22 转0 评0 公众公开 22-01-17 14:45 |
