磁失势的物理意义是什么？

题主你好。首先要知道磁矢势是如何引入的。磁矢势的引入是因为磁荷不存在，所以可以定义一个矢量，使得这个矢量的旋度等于磁场强度

这个定义就要求磁荷必须严格为零，否则就不能这样定义磁矢势。

由于任何标量函数的梯度之旋度为0，所以满足上述定义的磁矢势有无穷多个。为此需要引入一个规范约束来给出唯一的磁矢势。不仅如此，我们可以相应的定义电标势，而且电标势也是不唯一的，不过当磁矢势确定时，电标势是唯一确定的。这件事情意味着电磁场其实是规范场。

下面小编讨论一下磁矢势的物理意义。按照磁矢势的定义，我们可以考虑磁矢势沿闭合曲线L上的积分。

借助斯托克斯定理有

很明显，最右边是磁通量，注意这里的S不是闭合曲面，所以磁通量并不为零。由此可见，磁矢势对某一个闭合曲线的积分，恰好等于磁感应强度对以该曲线为边界的曲面的积分。根据法拉第电磁感应定律，我们可以让上式对时间求导。可以得到

这个式子告诉我们，磁矢势的时间变化率和电场强度有关。但是由于这个式子两边可以差一个标量梯度的闭合曲线积分（该积分等于0），结合静电学的电场和电势关系，我们可以得到以下关系

以上都是从磁矢势的旋度和变化率来讨论起物理意义，现在我们来看看磁矢势自身有何物理意义。如果我们把电标势和磁矢势作为电磁场的动力学变量，那么麦克斯韦方程里面关于磁场强度的散度和电场强度的旋度两个方程就是平庸的，因此只剩下另外两个方程

引入洛伦兹规范性，上面的方程组可以改写为

从这里可以看出，原本是电场强度和磁感应强度耦合的麦克斯韦方程，一下子解耦了。这件事情对于电磁理论来太重要了，存在耦合的方程其实涉及到可积性问题，如果方程不可积，那么问题就麻烦了。而此时电磁场方程是解耦的，也就意味着电磁理论是可积的我们就能解出麦克斯韦方程。换句话说，只要告诉了电荷和电流，那么我们就能给出电标势和磁矢势的准确表达式，从而确定电场强度和磁感应强度。因此，我们可以说，电磁理论的作为场论，其场量是电标势和磁矢势（或者说成4-矢势）。所以，磁矢势的物理意义是：它是电磁场的场量。这一点在量子电动力学里充分体现了。量子电动力学计算电磁场的传播子和散射振幅的时候，只提4-矢势，而不谈场强。我们知道只有场量才能作为研究场性质的物理量。

【如果我们换个角度，从麦克斯韦方程里直接消去磁感应强度或者电场强度，那么我们就必须要假定电荷、电流是光滑地在空间里分布且光滑地随时间变化（因为涉及到对电荷、电流的偏导数项）。后面这个要求是没有道理的，电荷可以在空间里孤立地分布，分布函数可以不连续，也就没有光滑性；电流可以在空间某一个小区域里存在而其他区域不存在，其分布是不连续的也谈不上光滑性。】